Técnicas del automóvil motores

enunciado este principio diciendo que el calor tiende a pasar espontáneamente de los focos de mayor temperatura a los de menor, o lo que es igual, resulta imposible construir una máquina que funcione sólo por el hecho de tomar calor de un cuerpo caliente. El Segundo Principio de Termodinámica es llamado también de la degradación de la energía. Entendiendo por energía disponible aquélla que puede ser transformada en trabajo, el Segundo Principio viene a indicar que aunque la energía total del universo se conserve, cada vez hay menos energía disponible, pues siempre que se realiza una transformación, se genera energía no disponi­ ble, que pasa al medio ambiente, que constituye el gran almacén de todas las energías que han perdido su disponibilidad. 1. 6 CICLOS TERMICOS El ingeniero francés Camot ideó un ciclo para el ftincionamiento de las máquinas térmicas, que es el teórico por excelencia y que a ser posible, en toda máquina, el fluido o sistema que evoluciona en su interior debería seguir dicho ciclo para obtener un mayor rendimiento. El ciclo de Camot comprende las cuatro fases siguientes, sufridas por el fluido dentro del cilindro pro­ visto de émbolo móvil (Fig. 1.13). 4-1 Figura 1.13 1. El cilindro, en contacto con la fuente T\ se calienta, y el fluido se expansiona de ma­ nera isoterma de 1 a 2 , absorbiendo Q¡ calorías y realizando un trabajo fV. 2. Se retira el cilindro del contacto con la fuente caliente y se deja que el fluido se ex­ pansione adiabáticamente de 2 a 3 sufriendo un descenso de temperatura. 3. Se coloca el cilindro en contacto con la fuente fría Ti (a menor temperatura que T \)y el fluido se contrae de forma isoterma de 3 a 4, desprendiendo Qi calorías, iguales al trabajo realizado por el émbolo al comprímir el gas. Este nuevo estado corresponde a un punto de la adiabática que pasa por el estado inicial. 4. Se corta el contacto con la fuente fría y por la vía adiabática sigue la compresión 4-1 hasta recuperar el estado inicial. El proceso descrito se ha representado gráficamente en el diagrama p-v de la figura, donde se consideran las transformaciones como reversibles, realizadas en un cilindro donde el pistón se desplaza sin rozamiento y el fluido tampoco los experimenta por causa de su movimiento. El rendimiento de este ciclo viene dado por la expresión: Q i )!Q u pero puede demostrarse que las cantidades de calor suministradas o cedidas por el fluido operante son proporcionales a la temperatura, por cuya causa también puede escribirse: ri= { T \ - T-¡)!T\. En consecuencia, el ren­ dimiento de un ciclo de Camot viene dado en fiinción de las temperaturas extremas del ciclo.